在固体厚壁不锈钢管中，产生的b新相（或核心）和a母相点阵之间由于比容或者（以及）晶体结构的不同而产生的应变能及界面能的影响，可以出现下面几种关系。

(a)非共格    新相点阵和母相完全不同，或者新相是液体或气体，这样两相之间就有一界面，它的性质和大角度晶界相似。在理想情况下，新相（固态）的取向有一统计的分布，这种厚壁不锈钢管相变和经典的成核理论最接近。Al-Cu合金中沉淀出来的平衡相，从铝中析出的液态铅都属于这种类型．

    (b)完全共格     新相和母相的点阵结构和取向都相同。例如从Ni—Cr-AI合金中沉淀出来的Ni3Al就属于这种类型．在此情况下，由于界面能趋近于零，所以厚壁不锈钢管没有相变经典理论所要求那样的成核过程．一个新相的晶胞便是一个核心，这核心通过负的相变自由能△F的推动而进行扩散式的成长，核心的成长率受扩散激活自由能的控制。过饱和固溶体（母相）的自由能随新相中原子数目的增加而成比例关系下降，

上面所述是一种理想的或者特殊的情况，一般说来，常常由于厚壁不锈钢管溶质和溶剂的原子尺寸不同，所形成的新相核心或脱溶区和母相之间虽然完全共格，但是也同时产生弹性畸变．后面（第十二章）将要讨论的Al-Cu不锈钢管的G.P．区(Gufnier-Preston zone)便是一个例子，并且，当新相质点长大之后，可以由于畸变过大而使共格破坏，变成半共格或者非共格．

(c)切变共格   通过厚壁不锈钢管母相的切变而产生的新相就常常有这样的界面．例如AI-Ag合金中的r过渡相(§12.3)，从b黄铜中形成的a黄铜都属于这种类型，在这种界面上有切应力存在．新相和母相之间的位向关系不是任意的，它由厚壁不锈钢管可以发生切变的切变面和切变方向来决定，

    如果厚壁不锈钢管的相变自由能F相同，则在上面所述的(a)，(b)，(c)三种情况中，非共格的成核功最大，每个核心中的原子数目也最多；切变共格的成核功其次；完全共格的最小．

    (d)半共格    在界面上，两个相的原子排列不完全恰当地匹配，但是，错配由于得到不连续区域（例如位错）的周期性的校正，所以也不致在长距离范围内积累。马氏体厚壁不锈钢管界面便是一个例子(§11.7)，这类界面叫半共格界面。实质上，此种界面是由两种结构组成的，一种是局部的，通过弹性畸变而保持共格的区域；另一种是把共格区域分隔开的错配区域（即不连续区域）．界面沿垂直于它自身的方向迁移，扫过母相，因而新相就得以成长。厚壁不锈钢管要是被扫过的母相区域的所有原子都能保持在新相中，新相中也不增添新的原子，那么我们称这种界面的迁移为保守的运动；相反，如果在同一区域中，当厚壁钢管转变为新相之后，原子的数目比原来母相的多一些或者少一些，那么这种迁移就称为非保守的运动，有些半共格界面是通过热激活过程而运动的，另一些则是由于受到适当的推动力而运动的。后一种界面称为“可滑移”界面，可滑移界面的运动必定是保守的运动．图9.7(a)所表示的位错墙是“可滑移”界面的简单例子，它由一组平行的刃型位错构成，有着公共的柏格斯矢量，这矢量不躺在墙上（若是螺型位错则矢量平行于位错墙）．因此，厚壁不锈钢管位错可以在两相一一对应的晶面上滑移，作保守的运动，在图9.7(b)中，柏格斯矢量在位错排所构成的界面上，并且不平行于位错线，当这种界面移动时，位错必须攀移．因此，这种界面的移动是通过热激活的，并且是非保守的运动，它要求原子不断地流到（或离开）界面区域．

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